| 研究実績の概要 |
間隙流体圧をパラメータとした絶対応力場のモデル化（Terakawa and Hauksson, 2018）を用いて，まず，Yang et al. (2012)のメカニズム解カタログを用いて，1992年ランダース地震震源域（南カリフォルニア）の絶対応力場をモデル化した．また，ランダース地震のすべりモデル（Wald and Heaton, 1994）と変位の食い違い理論によるすべり応答関数（Fukahata and Matsu'ura, 2005）を用いてランダース地震による応力変動場を計算し，これを本震直前の絶対応力場と重ね合わせることにより，ランダース地震前後の絶対応力場をモデル化することに成功した．本手法では，応力６成分が直接得られるため，大地震前後の弾性歪エネルギーの変化を評価することが可能であり，これは従来の方法では得られない成果である．地震は弾性歪エネルギーを解放するように発生し，解放したエネルギーは，放射エネルギー・破壊エネルギー・熱エネルギーとして消費される．このうち，放射エネルギーは，地震波の解析から見積もることができる量であり，ランダース地震の場合は，4.3×10^16Nmと見積もられている（Kanamori et al, 1993）．大地震前後の弾性歪エネルギーの時間変化は，絶対応力場のレベルに依存する．本研究では，ランダース地震による弾性歪エネルギーの変化量と間隙流体圧パラメータの関係を定量的に示し，観測された放射エネルギーの変化量を境界条件に，間隙流体圧パラメータの最適値を介して絶対応力場のレベルを推定した．この結果，ランダース地震震源域の偏差応力の大きさは深さ5kmで44MPa程度であると見積もられ，南カリフォルニアの内陸部は基本的にAnderson-Byerleeの標準状態にあることがわかった．
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